我们提出了计算出的材料，这些材料在每种类型的SSG中都表现出各种非常规镁，包括它们的退化性和节点拓扑。在补充信息第5节中提供了所有203个候选物的计算出的木元带结构。我们从FM GD4SB3中的I型collinear SSG中的六键和三重点开始（图3A – C）。由于共线磁体不能具有立方MSG，因此在MSG方向上不存在任何三重或六分磁磁子。但是，我们在γ点发现了三镁元素，表明SSG保持晶格的立方体性质。此外，由于ARS，两个三镁粘合在一起，在布里渊区（H点）的边界形成六型磁杆。这是一个典型的情况，I型SSG中的旋转自旋和空间旋转为准粒子提供了比MSG更肥沃的平台。我们注意到，发现类似的AR可以保护共线FM Gadolinium21中的两倍淋巴结。

　　与共线FM相比，旋转空间可以导致USS和/或共线AFM中的ASS额外变性。提出的示例是PT AFM Cu3Teo6（图3D – F），其镁色散是通过非弹性中子散射实验测量的3,4。具体而言，在整个Brillouin区域中，镁带均匀地变性，在γ，P和H点上鉴定了几个六分钟和狄拉克木元素。这些特征都超出了MSG的状态，在该味精的情况下，相应的MSG在任意K点处预测非脱位频带，并且最多在任何高对称点处预测了最多两倍的带交叉口（补充信息第7.3.2节）。相比之下，使用II型立方SSG的共同形成了这些条带变性。特别是，小组允许使用C2-2单子电荷（方法）在γ和H点上进行分解元音，从而允许隐藏的镁热霍尔效应（表1）。我们进一步指出，II型SSGS中受对称保护的木片带的最高维度为12。一个代表性的示例是实验合成的PR5MO3O16中的R点，其中实现了collinear AFM订单（补充信息第7.3.5节）。

　　另一个有趣的情况是八杆磁杆，它在FES中的III型SSG的A点中发现（图3G – I）。这样的八磁磁体也是屁股（）和ars（）的协同作用。此外，高对称点的频段是非分化的，导致AFM诱导的镁手性分裂，例如γ– A和A-K方向。我们预计在没有SOC的情况下，共线AFM中的镁手性分裂会导致出现非零浆果曲率，镁轨道角动量和镁非线性热霍尔效应，这将进一步扩大Spintronics 45,46,47相关领域的范围。我们在补充信息第4.6节中列出了所有203个被诊断出的Altermagnets和Magndata的镁手性拆分（也是电子旋转）的动量位置，我们的在线数据库findspingsploup。

　　镁质准颗粒带有各种拓扑电荷，其中一些均无sgs48,49,50的百科全书，但受SSG对称性的保护。一个引人注目的情况是与IV型SSG类型的ColuneAr Fe0.35NBS2中的Charge-4（C-4）Octuple Magnons（图3J – L）。由于kz =π平面的小组的ARS和AR，镁带形成了四倍的Z – U – R – T nodal平面和r点的八次准粒子。与II型SSG不同，与IV型SSG相关的两对四对堕落带中的浆果曲率符号是相同的，导致C-4 Octuple Magnons作为在R. r。r。r。r。r。perpenticular k planes（kx，ky，ky，ky，ky，ky quad atod Nequr at quasd）的c-2 dirac点上的叠加的叠加。（补充信息第7.3.4节）。我们预测了补充信息第4节中总结的木元带拓扑案例，例如C-4 Sextuple和C-8 Dirac Magnons。