LHC的Alice50,51从非弹性PP碰撞中记录了事件。一个需要在V0检测器52中测量的总信号幅度超过一定阈值的触发因素用于选择高质量（HM）事件。V0检测器包括两个塑料闪光器阵列，放置在伪属性的交互点两侧2.8 < η < 5.1 and −3.7 < η < −1.7. The pseudorapidity is defined as η = −ln[tan(θ/2)], where θ is the polar angle of the particle with respect to the proton beam axis.

　　At , in the HM events, 30 charged particles in the range |η| < 0.5 are produced on average. This η range corresponds to the region within 26 degrees of the transverse plane that is perpendicular to the beam axis. The HM events are rare, constituting 0.17% of the p–p collisions that produce at least one charged particle in the pseudorapidity range |η| < 1.0. It was shown38 that HM events contain an enhanced yield of hyperons, which facilitates this analysis. The yield of Ω− in HM events is at least a factor 5 larger, on average, compared with that in total inelastic collisions53. A total of 1 × 109 HM events were analysed. Additional details on the HM event selection can be found in a previous work12.

　　For the identification and momentum measurement of charged particles, the Inner Tracking System (ITS)54, Time Projection Chamber (TPC)55, and Time-Of-Flight (TOF)56 detectors of ALICE are used. All three detectors are located inside a solenoid magnetic field (0.5 T) leading to a bending of the trajectories of charged particles. The measurement of the curvature is used to reconstruct the particle momenta. Typical transverse momentum (pT) resolutions for protons, pions and kaons vary from about 2% for tracks with pT = 10 GeV/c to below 1% for pT < 1 GeV/c. The particle identity is determined by the energy lost per unit of track length inside the TPC detector and, in some cases, by the particle velocity measured in the TOF detector. Additional experimental details are discussed in a previous work51.

　　Protons are selected within a transverse momentum range of 0.5 < pT < 4.05 GeV/c. They are identified requiring TPC information for candidate tracks with momentum p < 0.75 GeV/c, whereas TPC and TOF information are both required for candidates with p > 0.75 GEV/c。通过蒙特卡洛模拟评估，对原代质子的错误鉴定发生在1％的情况下。

　　对于ξ-和ω-超子及其抗粒子，无法进行直接跟踪和识别，因为它们在生产后几厘米内弱相互作用，因此它们是不稳定的并且衰减的。平均衰减距离（评估为C×τ，其中τ是粒子寿命），为4.9和2.5 cm，57。两个衰变之后是不稳定超子的第二次衰变，平均衰减路径为7.9 cm（参考文献57）。因此，必须检测到亲（π±），kaons（κ±）和质子，然后合并以寻找和候选。在重建的情况下，通过TPC信息来识别这些二次粒子，并且在其情况下还要求在TOF检测器中鉴定二级质子和kaons。为了测量和超子，需要重建两个连续的弱衰减。重建过程对于Hyperos都非常相似，并且先前详细描述了58。进行拓扑选择以减少组合背景，并通过与不变质量分布的拟合进行评估。

　　高斯分布构成S（R*）和定义源大小的宽度是根据Alice Collaboration在P – P碰撞中PP相关函数的分析结果计算的。假设所有重子的常见来源，它的大小是作为巴属 - 巴里昂对的横向质量的函数研究的，其中m是平均质量，kt = | pt，1 + pt，2 |/2是对的横向动量。源大小随质量增加而减小，这可能反映了系统的集体演化。P –ξ-和p –ω-对的平均横向质量MT不同，分别等于1.9 GEV/C和2.2 GEV/C。为了确定这些值的源尺寸，从P – P相关性的测量值（参考文献15的图5所示）被参数化为，其中Rcore表示高斯分布的宽度定义了源，然后再考虑短期生活共振产生的效果。

　　在P – P碰撞中，ξ-和ω-baryons主要作为主要颗粒产生，但质子的约2/3源自短寿命共振的衰减，其寿命为每C几个FM。结果，修改了P –ξ-和P –ω-的有效源大小。通过按照以前概述的方法折叠高斯源的指数分布来考虑这种效果15。所得源分布的特征是P –ξ-对的有效高斯源半径等于1.02±0.05 fm，P –ω-对为0.95±0.06 fm。引用的不确定性对应于PP的参数化结果根据其系统的和统计不确定性的变化。

　　校正因子ξ（k*）解释了对混合事件的K*分布的归一化，这是有限动量分辨率产生的效果以及残留相关性的影响。

　　必须将混合事件分布（K*）缩小，因为混合事件中可用的对数的数量远高于在NSAME（K*）中使用的相同碰撞中产生的对数。选择归一化参数是这样，相关函数的平均值等于在最终状态相互作用效果可忽略的K*值区域中的统一值，500 <k* <800 meV/c。

　　有限的实验动量分辨率在低k*时最多将测得的相关函数修改为8％。对此效果进行了纠正。评估并发现彼此非常接近的轨道融合引起的分辨率效果可忽略不计。

　　两个测得的相关函数由P –ξ-和P –ω-对之间的相互作用的贡献主导。然而，其他贡献也会影响所测量的相关函数。它们源于错误鉴定的颗粒或来自其他弱衰变（例如λ→p +π-衰减的质子）的颗粒，结合了原代颗粒。由于弱衰变通常发生在距离碰撞顶点的距离之外，因此它们的衰减产物与感兴趣的主要颗粒之间没有最终状态相互作用。因此，所产生的相关函数要么完全平坦，要么将带有衰减前颗粒之间相互作用的残留特征。先前已经开发了一种确定残差相关性确切形状和相对产率的方法8,59，并用于此分析中。从测量的P –ξ-和P –ω-相关性中减去此类贡献，以获得真正的相关函数。实验中评估了来自错误识别的残余相关性，其贡献也从测得的相关函数中减去。

　　与真实相关函数相关的系统不确定性来自以下来源：（i）选择质子的选择，以及（ii）混合事件分布的归一化，（iii）对残余贡献的不确定性，以及（iv）由于有限的动量分辨率而导致的（IV）不确定性。评估相关的系统不确定性：（i）所有单个单粒子和拓扑选择标准在其默认值方面都有变化，并且对此类选择标准的50种不同随机组合重复进行分析，以使P –ξ-和P –ω-对中的最大变化介绍为25％，并且蛋白质的纯度变化为蛋白质的纯度，并且保持了以下3％的蛋白质；（ii）混合事件的k*差异范围是不同的，并且K*的线性函数也用于替代归一化，从而导致不对称的不确定性；（iii）残留相关性及其相对贡献的形状发生了改变；（iv）改变动量分辨率和使用的校正方法。与真实相关函数相关的总系统不确定性在低k*时最大，p –ξ-和p –ω-分别达到9％和8％。

　　HAL QCD协作对P –ξ -14和P –ω -13相互作用的计算结果如图2和2所示。3，4。通过（2 + 1）的 - 最佳QCD模拟研究了这种相互作用的质量（mπ= 146 meV/c2）。

　　在图4中，显示了p –ξ-和p –ω-电位，用于用T/A = 12的计算，t euclidean时间和计算的晶格间距。HAL QCD协作分别提供了23和20组参数，以描述P –ξ-和P –ω-势的形状。这种参数化是通过应用折刀方法引起的，该方法考虑了计算的统计不确定性。图4中曲线的宽度对应于通过使用不同的参数集在电势形状中观察到的最大变化。

　　为了获得图3中所示的相关函数，我们考虑使用T/A = 12的计算，对于P –采和P –ω-。使用折刀变化评估计算的统计不确定性，并通过考虑使用T/A = 11和T/A = 13的计算来评估的正交中添加系统不确定性。